Апрель 15th, 2013
Дифракция рентгеновских лучей накристаллах. Кристалл представляет собойтрехмерное периодическое расположение частиц(атомов, ионов, молекул, радикалов и т.п.)в пространстве и является дифракционнойрешеткой для излучения рентгеновского диапазона,так как длина волны соизмерима смежатомными расстояниями. Под действиемэлектромагнитного излучения электроны атомовколеблются с частотой, равной частотеизменения напряженности электрическогополя падающей электромагнитной волны.Гармонически колеблющийся электрон являетсягенератором сферических электромагнитныхволн, частота которых равна частоте колебанийэлектрона, т.е. частоте падающего рентгеновскогоизлучения, а фаза отстает от негона я /2 . Таков механизм рассеяния кристалломпадающих рентгеновских лучей (РЛ).В результате интерференции рассеянныхкаждым электроном кристалла рентгеновскихлучей в некоторых направлениях, определяемыхдлиной падающей волны и межплоскостнымрасстоянием в кристалле, возникают максимумыинтенсивности — дифракционные максимумы.Условия образования этих максимумовпоясняет рис. 1.2.46. Пусть плоская монохроматическаяволна с длиной X от источника Fпадает на параллельные кристаллографическиеплоскости (hkl) под углом 9 . Тогда рассеянныелучи 1 и 2 попадут в точку наблюдения Р»в фазе» (т.е. с разностью фаз 2 пт ), если онивыходят из кристалла под тем же углом 9 , аразность хода 8 = M B + B N = п Х , где т ,п -любые целые числа. Так как А В = d hkt, т.е.мсжплоскостному расстоянию для плоскостей(hkl), то условие появления дифракционного(hkl), то условие появления дифракционного
