Май 16th, 2013
После
• Время I. как уже оговаривалось выше: / = —.
После преобразовании получаем решение задачигде г = /у- + г* — квадрат плоского радиуса-вектора, характеризующего отстояние любой точки тела от оси перемещения источника.2. Подвижный линейный источник в пластине.Рассуждая аналогично, представим, что пластина толщиной s состоит из бесконечного количества узких полосок (стержней) сечением (dxs) и ориентированных перпендикулярно осп перемещения линейного источника (рис. 13.9, а). Линейный источник, перемещаясь в пластине,
сообщает им мгновенные количества теплоты: Q — (]dtdx¦ Ц-— , которыераспространяются только в пределах выделенных полосок, так как по сделанному ранее допущению все полоски в тепловом отношении изолированы друг от друга: — = 0. Таким образом, процесс распространения тепло-* (Ayты в каждой полоске идентичен действию мгновенного плоского источника в стержне, а отличается, как и в предыдущим случае, только началом дей-
ствия мгновенного источника г
Воспользуемся решением (13.29). Сопасуем это решение с расчетной схемой рассматриваемой задачи на рис. 13.9. б отдельно показана выделенная полоска).где P — периметр теплоотдающей поверхности, в рассматриваемом случае Р= Ых\ b — коэффициент температуроотдачи для пластины, в рассматриваемом случае b = 6..После преобразований получаем решение задачиПосле преобразований получаем решение задачи
