Июнь 17th, 2013
=1,67.Выразив в (7.14) удельную энтальпию через внутреннюю энергию (di=dUJrd(pv)) и подставив вместо dq его значение dq = dU-\-pdv , (первый закон термодинамики) для неподвижных каналов — сопл (d=0), получимТаким образом, знаки градиентов скорости и давления в термодинамическом процессе противоположны. Для увеличения скорости потока необходимо снижение давления — расширение рабочего тела.Для случая изоэнтропического процессаЕсли ввести понятие полностью заторможенного потока в соответствии с выражениемто выражения (7.21) преобразуются к видугде е=pjp0 — степень расширения.330Параметры торможения находят по i—5-диаграмме (рис. 7.6). Если скорость в процессе расширения достигает значения скорости звука Ci = a=a*, то ее называют критической, а все параметры при этом состоянии — критическими и обозначают с*у v*y ?*, 7*. Имея в виду, что a2=kpv, из (7.23) получимСтрого говоря, выражения (7.29) справедливы с точностью до отношения КПД объемных (люблгоб), гидравлических (лиУлгг) и полных (rjirj2), так как, например, с изменением размеров КПД может измениться. Однако для технических оценок обычно бывает достаточно точности выражений (7.29).Согласно уравнениям подобия (7.29) основные характеристики подобных насосов связаны через удельный коэффициент быстроходности ns (7.1). В зависимости от ns все лопаточные насосы разделяются на центробежные (тихоходные, нормальной быстроходности, быстроходные) у диагональные и осевые. Каждый из этих типов насосов характеризуется определенной формой проточной части и определенным соотношением основных размеров (табл. 7.2).Центробежные ступени соответствуют относительно большим напорам и малым подачам, а осевые — большим подачам и малым напорам.
