Июнь 18th, 2013
Однако на значения % и g влияет чистота материала. В случае «грязных» сверхпроводников, для которых средняя длина свободного пробега электрона в нормальном состоянии меньше длины когерентности для чистого металла go, выражения для глубины проникновения и длины когерентности изменяются следующим образом [30, 31]:Отношение ХЦ = к называют параметром Гинзбурга — Ландау. Можно заметить, что в сплавах параметры и g уменьшаются, а Я растет. Для очень «грязных» сплавов значение g<* может уменьшаться до 10~7 м. Сверхпроводники, для которых справедливо соотношение X > g, называют сверхпроводниками 2-го рода, и их поведение отличается от поведения сверхпроводников 1-го рода, для* которых X < g. В сверхпроводниках 2-го рода стал возможным постулированный ранее распад на сверхпроводящие и нормальные нити или тонкие слои. В таких материалах наблюдается неполный эффект Мейсснера: магнитное поле выталкивается из объема сверхпроводника только частично,Распад происходит так, как было предсказано Абрикосовым [32]. В полях, не превышающих нижнего критического поля ЯСЬ сверхпроводники 2-го рода с обратимой кривой намагничивания ведут себя так же, как и идеалоные сверхпроводники 1-го рода с полным эффектом Мейсснера. В полях выше Нс\ магнитный поток проникает в образец в виде квантованных незатухающих вихрей, каждый из которых несет один квант магнитного потока ф0 = h2e = 2-10~15 Вб, где h — постоянная Планка. Каждый вихрьили флюксоид, можно представить в виде гибкого стержня (сердцевины) из нормального материала радиусом g.
