Июнь 18th, 2013
Меняя направления поля, можно описать полную магнитную гистерезисную петлю. Площадь такой петли растет с увеличением пиннинга, и ее можно непосредственно связать с величиной критического тока материала. Гистерезисные петли и кривые критического тока для материалов с возрастающим числом центров пиннинга схематически изображены на рис. 3.Соотношение между намагниченностью и критическим током устанавливается на основе представления о «критическом состоянии» [43, 44], согласно которому в любой точке сверхпроводника . либо протекает критический ток, либо тока нет вообще. Локальная плотность критического тока связана уравнением (9) с силой пиннинга, зависящей от величины В, а критическое состояние определяется уравнениемJ,XB = Fpfo,(fl). (10)Интегрирование этого уравнения с учетом соответствующих граничных условий и известных зависимостей Jc и Fp от В позволяет получить распределение потока по образцу, исходя из которого можно рассчитать намагниченность. Связь между Fp и В устанавливается на основе измерений намагниченности или кривых зависимости тока от поля и сопоставляется с теоретическими расчетами различных моделей пиннинга.Б. Течение потокаТечение потока обычно исследуется методом измерения продольного напряжения, возникающего в сверхпроводнике при пропускании тока в поперечном магнитном поле. Обнаружены следующие закономерности:1. Электромагнитное поле Е появляется при превышении определенного значения плотности тока Д Если плотности тока ниже J1, то поле не регистрируется.
