Июнь 18th, 2013
Отсюда следует, что р[#С2(0)] = ФоМо#р2(0)г1 — что совпадает с уравнением (11), если коэффициент вязкости равен t] = фооЯС2(0)р. При движении флюксоидов сверхпроводник ведет себя так, как если бы плотность тока была равномерно распределена по его сечению, а сопротивление создавалось только сердцевинами флюксоидов. Причина вязкого сопротивления при движении флюксоидов еще не совсем ясна, но, по-видимому, его появление связано с омической диссипацией энергии в сердцевинах флюксоидов.Величина измеренного критического тока зависит от чувствительности определения напряжения [уравнение (15)]. Если последнее соответствует полю Е0, то JC = J* + rjEoAjpofi, где J*—истинный критический ток, соответствующий отсутствию те* чения потока. Практически показано, что для материалов с вы* сокой токонесущей способностью JC не зависит от чувствительности по напряжению. Это значит, что либо J* >• rjEoApoS, либо, поскольку движение потока начинается при больших значениях тока, диссипация энергии вызывает быстрый переход образца в нормальное состояние. Для почти обратимых сверхпроводников порог определения напряжения становится важным, и необходимо проводить измерение критического тока для нескольких значений Е0 и экстраполировать к Е0 = 0, чтобы получить точное значение критического тока.При конечных температурах небольшие перемещения потока будут происходить при плотностях тока, существенно меньших Jc, вследствие тепловой активации. Такое движение, вызываемое тепловыми флуктуациями, называется «крипом потока» [45]; этот эффект незначителен в материалах с большим числом центров пиннинга и здесь не будет рассматриваться.
