Июнь 18th, 2013
Д. Механизмы пиннингаВозможны различные подходы к моделированию пиннинга в зависимости от того, рассматриваются ли флюксоиды в сверхпроводнике как отдельные нити или как достаточно жесткая решетка. Абсолютно жесткая решетка не может быть закрепленной, так как смещение на один период решетки не приводит к изменению энергии [50]. Если силы пиннинга не настолько велики, чтобы разрушить вихревую решетку, они тем не менее могут приводить к упругим искажениям. Теория пиннинга для такого случая была развита Лабушем [51], а экспериментальные исследования проведены Фитцем и Уэббом [46]. Однако результаты изучения материалов с сильным пиннингом и высокими значениями х находятся в согласии с моделями, игнорирующими жесткость решетки. Исследования распределения потока по усовершенствованной методике Биттера показали, что при высоких плотностях тока вихревая решетка может переходить в аморфное состояние [52]. Герринг (частное сообщение) очень изящным сочетанием вышеупомянутой методики и просвечивающей электронной микроскопии установил, что в холоднокатаном ниобии вихревая решетка становится поликрисгаллической в соответствии с дислокационно-ячеистой структурой образца (рис. 6). Поэтому представляется правильным рассчитывать силы пиннинга в предположении взаимодействия с отдельными флюксои-дами.Характер взаимодействия флюксоидов с микроструктурой зависит от относительных размеров микроструктуры по сравнению с характеристическими длинами сверхпроводника [47]. Если размер микроструктурных неоднородностей (петли дислокаций, границы зерен, выделения) и расстояние между ними порядка глубины проникновения или больше нее, то повсюду плотность потока перераспределится так, чтобы индукция находилась в равновесии с магнитным полем в соответствии с локальными сверхпроводящими свойствами.
