Июнь 18th, 2013
На первый взгляд кажется, что этоРис. 6. Полученный на электронном микроскопе снимок тонкой пленки Nb.Положение флюксоидов выявлено декорированием частицами железа. Можно заметить, что решетка флюксоидов взаимосвязана с дислокационной структурой в приповерхностном слое. [С разрешения Герринга (С. P. Herring)].приведет к отсутствию пиннинга, поскольку вихревая решетка может легко приспосабливаться к изменяющейся локальной равновесной индукции. Однако изменение индукции приведет к образованию необратимого поверхностного барьера для движения потока [53]. Кэмпбелл и сотр. [48] рассчитали такой поверхностный пиннинг и показали, чтоj, (20)где Sv — площадь поверхности, перпендикулярной силе Лоренца и приходящейся на единицу объема, а АЛ1 — разность значений равновесной намагниченности по разные стороны барьера.Если центрами пиннинга служат несверхпроводящие примеси, то в таком случае величина AM (В) равна обратимой намагниченности матрицы и для поля Н > Нс\ в матрице ск>1а выражение для силы Лоренца имеет следующий вид [8, 54]: JN _HSVHW (1 — h)Если пиннинг обусловлен дислокационно-ячеистой структурой, поверхность дислокационных ячеек которой имеет более высокое значение и вследствие более короткой длины свободного пробега нормальных электронов [55], то ДМ (В) дается выражением [8, 56]где Ди— разность значений параметра и для ячейки и стенки ячейки. Сила Лоренца теперь запишется в следующем виде [57]:2.48* — • (22)Если характерные размеры микроструктуры меньше А,, то плотность потока не может изменяться достаточно быстро, чтобы достигнуть локального равновесия с микроструктурой.
