Июнь 18th, 2013
Пиннинг появляется вследствие изменения свободной энергии сердцевин флюксоидов с изменением и при перемещении по микроструктуре. Гэмпшир и Тэйлор [47] показали, что для такого случая сила Лоренца дается выражениемJCB= с226;хз—. (23)Если построить зависимости Jc X h от h (различие между Н и В в сверхпроводниках с большими к незначительно в полях, намного больших #ci), то для всех этих функций будет наблюдаться по крайней мере один максимум при некотором значении h между 0 и 1. Для выражений (21) и (23) максимумы достигаются при г, соответственно равном 0,33 и 0,5. Если пиннинг обусловлен грубой дислокационной структурой и следует использовать уравнение (22), то максимумы должны наблюдаться при h =5 0,17 и при Н = #с2 для внутренней части ячейки (области минимума и). Поскольку экспериментальные значения Нс2 соответствуют границам ячеек, второй максимум следует искать при ft, несколько меньших единицы [56]. На практике имеют дело с областью значений х, расположенной между значениями, соответствующими ячейкам и границам ячеек, а разность Дх неоднозначна и максимумы ее очень размыты и наблюдаются при значениях, меньших предсказываемых.Уравнение (21) проверено для пиннинга на несверхпроводй щих частицах висмута в эвтектике Pb — Bi [48] и для различных образцов, приготовленных методом порошковой металлургии [58]. Уравнение (22) было использовано для объяснения пиннинга на дислокационно-ячеистой структуре в холоднокатаных сплавах [56], а уравнение (23) показало очень хорошее согласие с экспериментальными результатами на сплавах Nb — Ti, в которых пиннинг связывается с тонкой дислокационно-ячеистой структурой [47].
