Июнь 18th, 2013
Если описанные выше модели пиннинга на поверхностях раздела являются правильными, то критический ток должен быть пропорционален площади поверхности присутствующих неодно-родностей. Площадь поверхности максимальна в случае тонкодисперсных выделений, но их эффективность падает, если диаметр этих выделений уменьшается до размеров, меньших нескольких периодов вихревой решетки, что связано с увеличением трудности подстройки вихревой решетки к поверхности раздела. При увеличении диаметра выделений их эффективность также падает вследствие уменьшения относительной поверхности, ориентированной параллельно флюксоидам. Увеличение объемной доли выделения f понижает объем матрицы, способной проводить ток: чем больше , тем меньше объем матрицы, поскольку участки матрицы «затеняются» выделениями. Таково действие правила ослабляющих откликов. Детальное обсуждение геометрических эффектов проведено Бибби [58].Максимальные значения критической плотности тока можно оценить одним из двух способов. Первый из них заключается в оптимизации различных параметров, .входящих в любое из уравнений (21) — (23). В качестве примера рассмотрим сплав Nb — Ti, для которого Нс2 « 10 Т, х « 35, Ах составляет 10% значения х, т. е. равно 3,5, и Sv = 107 м-«1 при диаметре ячейки ~0,1 мкм. Подстановка этих значений в уравнение (23) приводит к величине критической плотности тока, равной приблизительно 1,5-109 Ам2 в приведенном поле с г = 0,5 (т. е. Н = = 5Т). Эта плотность тока совпадает по порядку величины с лучшими значениями, достигнутыми пока в промышленных Nb — Ti-проводниках.
