где Нт = Нт — ЛЯ — Яг1, Нт—максимальное значение поля

где Нт = Нт — ЛЯ — Яг1, Нт—максимальное значение поля и ЛЯ — разность значений поля снаружи и внутри образца, возникающая вследствие поверхностных экранирующих токов. Согласно этой модели, объемные потери не должны появляться при амплитудах поля, меньших Нс\ + ЛЯ. Иссон и Главичка [82], а также и Линфорд и Роудс [83] проверили на ниобии справедливость приведенного выражения. Показано, что ЛЯ зависит от состояния поверхности и увеличивается при улучшении чистоты обработки поверхности.Пока максимальное значение приложенного поля не превышает поля Яр, которое может быть во много раз больше поля ЯС1 (при котором кривые статического намагничивания достигают максимума), потери на переменном токе тем ниже, чем сильнее пиннинг. Это можно увидеть из выражения (34), где величина Ws пропорциональна 1с. Если же Нт превышает Яр, то потери начинают быстро расти, причем тем сильнее, чем больше пиннинг, и, следовательно, тем больше необратимость материала. Результаты измерения потерь на переменном токе в сверхпроводниках детально рассмотрены в обзоре Уипфа [84]. В общем потери в сверхпроводниках, по-видимому, ниже, чем в нормальных металлах, подвергающихся воздействию циклических полей или токов, по крайней мере в полях ниже Яр.Так как при Нт S> Нс\ + АН потери увеличиваются с ростом Нт приблизительно по закону Н3т, то для сверхпроводников, используемых в переменных полях, стараются площадь поверхности увеличить до максимума, а плотность поверхностных токов снизить до предела. Многонитевые композиты кажутся идеалом, но если матрица не является изолирующей, внешние нити эффективно экранируют ток от внутренних.