Июнь 18th, 2013
Рис. 8. Относительные стоимости сверхпроводящих материалов. Зависимости основаны на значениях критических токов коротких образцов согласно гарантиям фирм-изготовителей и вероятной плотности витков при использовании обычной технологии намотки. [С разрешения Хэнли (P. Е. Hanley) из «OxfordInstrument Со».]снижается раз в десять и близка к критической плотности для полностью стабилизированного Nb — Ti. Так как Nb — Ti значительно дешевле, то NbaSn применяется только в полях свыше 10 Т, при которых Nb — Ti-проводники не могут работать. По-видимому, различие между материалами, полученными осаждением из газовой фазы и диффузионным методом, незначительно.Ванадий-галлиевая лента, также получаемая диффузионным методом, в настоящее время поступает от двух японских фирм. Несмотря на низкую критическую температуру (15 К по сравнению с 18 К для Nb3Sn), V3Ga может иметь более высокую критическую плотность тока в полях выше 12— 16 Т. При 5 Т критическая плотность тока V3Ga порядка 3-Ю8 Ам2 (по сравнению с 5-Ю8 Ам2 для Nb3Sn); в поле 12 Т оба сверхпроводника могут проводить ток с плотностью порядка 2-108Ам2, а при 16 Т с« 1,5-108 Ам2 для V3Ga и с « МО8 Ам2 для Nb3Sn [97; фирменные проспекты]. Причины такого поведения не известны. Поскольку образование V3Ga происходит при температуре 700 °С, в то время как для Nb3Sn температура образования равна 900—1000°С, это приводит к получению материала с более мелким зерном и неполным мартенситным превращением [118]. Для V3Ga зависимость силы Лоренца Jc X h от ft, как правило, имеет максимум вблизи ft « 0,5, что соответствует типу пиннинга, связанному с изменением и [уравнение (23)], которое обусловлено неполным мартенситным превращением, как предполагалось в разд. IV. Д. В случае Nb3Sn максимум появляется при ft 0,3, что свидетельствует о пиннинге на несверхпроводящих примесях [уравнение (21)].
