Июнь 18th, 2013
— Прим. ред.ХЗадрупольньй магнитРис. 6. Схематичное изображение распределения поля дипольного и квадру-польного магнитов,При расчете предполагается, что магнитная проницаемость железа бесконечна. Магнитные силовые линии входят в оболочку под прямым углом.Если радиус экрана достаточно велик и железо экрана не насыщено, то с учетом того, что а\ < Ьи можно переписать уравнение (18) так:В9~(ШаЛа-1)совВ. (19)Распределение плотности тока по сечению катушки синусоидальное. Объем катушки без учета лобовых частей равен простоК = 2яаЗ(а2-1). {20ОтсюдаПримеры конфигураций дипольных магнитов показаны на рис. 7 и 8.Рис. 8. Лобовые части катушки, загнутые под углом 90° к оси катушки для предотвращения чрезмерного увеличения поля на них (см. рис. 7).Рис. 9, Различные конфигурации квацрупольной катушки.а—блоки с постоянной плотностью тока, угол \р выбран равным я3; б—плотность тока меняется по закону cos 29; в—конфигурация пересекающихся эллипсов; г—квадратный квадруполь; 5—квадруполь Панофски; е—квадруполь Морпурго. Во всех случаях железный экран охлаждается до температуры жидкого гелия и служит также для упрочнения и предотвращения перемещений катушки.Во всех рассмотренных случаях целесообразно минимизировать параметр В\10К10. Большая конструктивная плотность тока приводит к большим силам Лоренца, при этом механические напряжения в сверхпроводящем проводе могут превзойти предел прочности материала. Таким образом, сила Лоренца и прочнапряжений в аксиальносимметричной катушке.ность обмотки ограничивают допустимую плотность тока в катушке.
