Июнь 18th, 2013
Знран:Так как дифференциальные уравнения машитных полей линейные, можно воспользоваться суперпозицией, и для полного описания магнитных полей в расточке машины требуется сложить с соответствующими угловыми смещениями четыре решения уравнений магнитных полей в соответствии с рис. 12.Эту задачу можно расчленить на более простые. Обмотку можно разбить по радиусу на ряд бесконечно тонких слоев с током, каждый из которых имеет линейную плотность тока К = = JdR. Угловая зависимость плотности тока носит периодиче-Рис. 13. Угловая зависимость плотности тока.ский и ступенчатый характер (рис. 13), и, следовательно, ее можно представить рядом Фурье*(е) = ?*ясо8(лре).Такая схема постановки основной задачи расчета магнитного поля изображена на рис. 14. Слой постоянного радиуса с синусоидальным распределением тока по углу концентричен с однородной границей при р,->оо или <у->оо. Магнитные поля, Возникающие в результате такого распределения токов, описываются следующим образом:Там, где фигурирует двойной знак(± или =F), верхний знак относится к случаю с ферромагнитным экраном (л-оо), а нижний— к случаю с проводящим экраном (а->оо).После «дробления» машины, позволившего получить изображенную на рис. 14 простую модель, можно вернуться к рис. 11. Уравнения (8) описывают гармоники поля, определяемые кольцевым элементом обмотки. Поле обмотки можно получитьU=izKnco$npBРис 14. К основной задаче расчета магнитного поля.путем интегрирования соответствующих гармоник в пределах от Ri до i?o.Индуктивности, используемые в уравнении (1), легко получить еще одним интегрированием уравнений поля.
