Июнь 18th, 2013
Проведем рассмотрение, исходя из простой магнитной системы, изображенной на рис. 2.Согласно третьему закону Ньютона, подъемная сила, действующая на кольцо с током, равна по величине и противоположна по направлению силе, действующей на индуцированный в проводнике круговой ток. (В действительности индуцированный в проводнике ток распределен по всему проводнику, но в основном он сконцентрирован в виде кругового тока непосредственно под создающим магнитное поле кольцом, как показано на рис. 2.) Поэтому подъемную силу можно приближенно описать следующим выражением:где Bt — тангенциальная составляющая создаваемого кольцом магнитного поля, действующего на индуцированный круговой ток lu а — радиус индуцированного кругового тока. Индуцированный ток U пропорционален связанному с ним полному магнитному потоку, который в свою очередь пропорционален нормальной составляющей приложенного магнитного поля. Вводя самоиндукцию, получаемВыражение (13) справедливо только в случае R = 0 или v = со. Подставляя (13) в (12), получаем-следующее выражение дляподъемной силы:Множитель в первых скобках в правой части (14) безразмерный и порядка единицы, второй множитель представляет площадь, ограниченную индуцированным током, последний — магнитное давление. Заметим, что давление пропорционально произведению нормальной и тангенциальной составляющих создаваемого кольцом магнитного поля.Силу сопротивления можно непосредственно найти из уравнения (8), если известна средняя диссипируемая в шине мощность, которая определяется выражениемСилу сопротивления можно непосредственно найти из уравнения (8), если известна средняя диссипируемая в шине мощность, которая определяется выражением
