Июнь 18th, 2013
% Ti,Несмотря на существование соотношения (1) и большое число экспериментальных зависимостей с от 5, точное определение критической плотности тока для кабельных сверхпроводников затруднительно, во-первых, вследствие того, что практически все зависимости с от В получены для полей 1 Т (т. е. в области, представляющей интерес для сверхпроводящих магнитов), а, во-вторых, вследствие сильной зависимости критического тока в области слабых полей от конкретной формы проводника из-за влияния собственного поля. Кроме того, при высоких критических токах результаты измерений могут зависеть от степени стабилизации и условий охлаждения. Поэтому критическую плотность тока следует определять экспериментально для конкретной формы проводника и в реальных условиях. Можно ожидать, что при поле на кабельном проводнике, не превышающем 1 Т, допустимые плотности тока составят примерно 5-Ю5 Асм2 для Nb —Ti и 106 Асм2 для Nb3Sn.При конструировании кабеля важно также знать, как изменяется критический ток с температурой. Эта зависимость в хорошем согласии с экспериментом является линейной (рис. 27 и 28) [58, 59]:ЛГ) = Л4,2 К) Г4°о . (2)В случае слабых магнитных полей Го можно непосредственно заменить на Гс, при больших магнитных полях следует учитывать уменьшение Г0 с ростом магнитного поля.Сверхпроводники в кабелях постоянного тока подвергаются также действию переменных полей, которые обусловлены непрерывными остаточными пульсациями постоянного тока и эпизодическими переходными процессами (изменениями нагрузки, переключениями). Известно [60], что по поверхности жестких сверхпроводников даже в том случае, когда поле на поверхности превышает #сЬ могут протекать экранирующие токи, которые соответствуют изменению поля на величину ±АЯ (р,0Д#~ « 0,010 Т). Если пульсации приводят к изменению поля, меньшему ±Д#, то объем сверхпроводника остается заэкранированным от изменений потока и потери отсутствуют [61].
