Апрель 15th, 2013
пересечением линии сдвига O S сучастком петли гистерезиса во втором квадранте(рис. 2.1.12). Наклон линии сдвига зависитот формы магнита, в частности, от отношенияего длины к поперечному сечению.Поэтому увеличение потока в зазоре достигаетсятакже и увеличением коэрцитивной силымагнита, что видно из сравнения на рис. 2.1.12кривых размагничивания двух постоянныхмагнитов, имеющих одинаковую форму (одинаковыйразмагничивающий фактор) и одинаковуюостаточную индукцию В г, но разнуюкоэрцитивную силу Н с. Индукция в рабочейточке выше у магнита с более высокой коэрцитивнойсилой (Bi > В\). Свойства сплава дляпостоянных магнитов тем лучше, чем большеего остаточная индукция и коэрцитивная сила.Увеличение остаточной индукции позволяетуменьшить площадь сечения магнита, а благодаряувеличению коэрцитивной силы можносблизить магнитные полюса магнита, т.е. сделатьего короче. В связи с этим качество магнитно-твердого материала характеризуют максимальнымэнергетическим произведением(ВН )тях (максимальной магнитной энергией),определяемой по кривой размагничивания научастке петли гистерезиса от В г до Н с(рис. 2.1.13).Магнитные свойства наиболее широкоприменяемых магнитно-твердых сплавов приведеныв табл. 2.1.14.Рис. 2.1.12. Участки петель магаитного гистерезисадвух сплавов с одинаковой остаточнойиндукцией Вг и разными Нс.
