В этой системе отсчета правая струяналетает

(рис. 22) неподвижна. В этой системе отсчета правая струяналетает на левую со скоростью и — v± + v2. Вспоминая,что согласно формуле (2.2) v2 = vjk, получаеми = (1 -J- 1/Аг) v±. (2*9)Скорость U проникания правой струи в левую являетсяв выбранной системе отсчета скоростью движения точки О(центра соударения струй) U = v±. Из равенства (2.9)находим, что если кумулятивная струя имеет скоростьи, то скорость проникания ее в препятствие составляетU = иЩі + А,). (2.10)Поскольку А, == (р2/рі)1/г (см. 2.2), полученное выражениепоказывает, что скорость проникания кумулятивной струив препятствие определяется только скоростью самой струи.Если, как это нередко бывает на практике, плотности материаловпрепятствия и кумулятивной струи одинаковы,то А, = 1 и скорость проникания в два раза меньшескорости струи: U = и/2.Чтобы найти глубину проникания струи в препятствие,можно рассуждать так. Струя движется со скоростьюи, а проникает в препятствие со скоростью ?7, значит,струя срабатывается или исчезает со скоростью и — U.Струя длиной I полностью сработается за время t == l/(u — U). Но за это же время струя проникнет в пре-48пятствие й сделает в нем пробоину глубинойL = Ut = Ul/{u — U).Используя выражение (2.10), из последней формулы получаемL = М. (2.11)Таким образом, глубина проникания не зависит от скоростикумулятивной струи, а определяется только ее длинойи отношением плотностей струи и препятствия: еслиэти плотности одинаковы, то глубина проникания равнадлине струи.Конечно, это заключение справедливо лишь для струй,Конечно, это заключение справедливо лишь для струй,