Май 16th, 2013
ные Q = qdt = q—, которые распространяются только в пределах выде-rленных слоев, так как по сделанному выше допущению все слои в теи-ловом отношении изолированы: — = 0. 1аким ооразом, процесс0.Yраспространения теплоты в каждом слое идентичен действию мгновенного линейного источника в пластине, а отличается в каждом слое только началом действия мгновенного источника. За начальны!! момент времени принимают момент пересечения источником слоя (х = 0, t ~ 0) и,
как следует из рис. 13.8, а, для слоя, находящегося па расстоянии (-.v) позади от источника, от начала действия в нем мгновенного источникапрошло время, равное г =— (знак минус означает, что время t — поло-vжительная величина).Воспользуемся решением (13.26). Согласуем это решение с расчет-нон схемой рассматриваемой задачи (на рис. 13.8, б отдельно показан выделенный слой.• Координаты х, у заменим на у, г. Соответственно квадрат плоского радиуса-вектора И = х2 + у2 заменим на г = у1 + г2.• у — lq—, ГДе множитель 2 означает, что выделенный слой явля-гется полубесконечным, н по площади торца слоя (dxy) [см2] теплообмен с окружающей средой отсутствует (поверхность полу-бескоиечного тела непроницаема для теплоты).• Толщину пластины s заменим на толщину сдоя dx.• Коэффициент температуроотдачи с поверхностей слоев примем, 2а,равным нулю: / =—~ = 0. так как слон в тепловом отношении изолированы друг от друга: а =0.равным нулю: / =—~ = 0. так как слон в тепловом отношении изолированы друг от друга: а =0.
