Июнь 18th, 2013
Для всех высокопольных сверхпроводников 2-го рода, приведенных в табл. 2, влияние парамагнетизма Паули может быть значительным, поскольку определенный из соотношения (3) параметр а 1. Из экспериментальных значений Яс2(0) видно, что эффект парамагнетизма Паули подавляется спин-орбитальным рассеянием. Качественные эффекты спин-орбитального рассеяния рассмотрены в работах Кима с сотр. [33] и Ней-рингера и Шапиры [37].Чтобы разобраться в проявлениях парамагнетизма Паули, рассмотрим рис. 2, на котором представлены графики зависимостей свободной энергии в нормальном и сверхпроводящем состояниях от магнитного поля и соответствующие переходы. Горизонтальная прямая АС определяет свободную энергию нормального состояния без учета спиновой восприимчивости Паули, а парабола AJ — то же, но с учетом спинового парамагнетизма. Горизонтальная линия DJ относится к сверхпроводящему состоянию в предположении, что свободная энергия не зависит от магнитного поля. Точка определяет парамагнитно ограниченное в первом приближении критическое поле Клогстона — Чандрасекхара Нр [34, 35]. Сверхпроводник 1-го рода с эффектом Мейсснера представлен параболической кривой DB, а точка В определяет термодинамическое критическое поле Яс. Учет спинового парамагнетизма в нормальном состоянии уменьшает критическое поле фазового перехода 1-го рода до значения, соответствующего точке К и обозначаемого Н*с. Выше точки ?, соответствующей критическому полю НсЬ наблюдается проникновение магнитного поля в сверхпроводник 2-го рода. Если в смешанном состоянии не учитывать спиновые эффекты, то свободная энергия изменяется по кривой DELC вплоть до точки С, соответствующей критическому полю Нс2(0) (фазовый переход 2-го рода), в которой кривая касается линии свободной энергии нормального состояния АС без учета спина.
