Июнь 18th, 2013
Температурная зависимость потерь определяется главным образом зависимостью Нс\ и Нс2 от температуры. Для Яс1 выполняется следующее соотношение:Объемные потери были рассчитаны Даном и Главичкой [61] на основе модифицированной моде iи Бина — Лондона [63, 64]. При обобщении модели «критического состояния» предполагалось полное выталкивание поля из объема сверхпроводника при полях Нт #С1 + ДЯ.В частном случае, когда критическая плотность тока не зависит от поля (7С = const) и для постоянной АН объемные потери в расчете на единицу поверхности определяются выражениемгде Ят = Ят- (АЯ + Нс1); Яс1 + АН < Нт Я*; v — частота и Я* — напряженность поля, при которой начинается проникновение потока в объем сверхпроводника. Когда Нт > Яс1 + ДЯ, уравнение (7) переходит в простое соотношение Бина — Лондона [63, 64], которое дает кубическую зависимость потерь от Ят.Объемные потери начинаются с полей Нс\ + ДЯ и быстро возрастают с увеличением поля. Поле, при котором появляются объемные потери, уменьшается при увеличении температуры, в частности из-за температурной зависимости Нс\ [см. выражение (4)]. Измерения на ниобиевых образцах, стабилизированных нормальным металлом, дают квадратичную температурную зависимость [72] также и для поверхностного тока, так чтоУравнения (4), (7) и (8) устанавливают температурную зависимость объемных потерь. Если в уравнении (7) пренебречь полем ЯС1 и ДЯ по сравнению с Ят, что возможно, в частности для жестких сверхпроводников, то получается следующая зависимость потерь от температуры:Уравнения (4), (7) и (8) устанавливают температурную зависимость объемных потерь. Если в уравнении (7) пренебречь полем ЯС1 и ДЯ по сравнению с Ят, что возможно, в частности для жестких сверхпроводников, то получается следующая зависимость потерь от температуры:
