Июнь 18th, 2013
Учет спина в нормальном, но не в смешанном состоянии приводит к переходу 1-го рода в точке L. При учете спиновой восприимчивости смешанного состояния свободная энергий может изменяться по кривой DEG для точки G, в ко-Рис. 2. Зависимость свободной энергии сверхпроводника 2-го рода от магнитного поля.торой происходит переход второго рода в нормальное состояние в поле Ясг(О). Свободная энергия смешанного состояния может изменяться и по линии DEFNM, приводя к переходу 1-го рода в нормальное состояние в точке F, соответствующей полю Ж1). Точка N, определяющая поле #SH, является пределом микроскопической стабильности сверхпроводящей фазы («перегретой»), а точка М при поле Hsc — предел микроскопической стабильности нормальной фазы («переохлажденной») [39].Из табл. 2 и рис. 2 можно видеть, что наибольшие критические поля следует ожидать в очень «грязных» сверхпроводниках 2-го рода с высокими значениями Тс и большим спин-орбитальным рассеянием. Самые высокие критические поля (свыше 41 Т) имеют образцы Nb3(Al, Ge), однако такая проволока до сих пор не изготовлена. Недавно бъщо измерено критическое поле самого высокотемпературного к настоящему времени сверхпроводника — Nb3Ge (Тс = 23,2 К). Оно оказалось около 36 Т для образца с Гс = 22,5 К [121].IV. КРИТИЧЕСКИЙ ТОК А. ВведениеСилсби [41] предположил, что критический ток совпадает с током, создающим на поверхности сверхпроводника критическое поле. Последующие эксперименты подтвердили эту гипотезу. Наложение внешнего поля понижает величину критического тока, поскольку теперь создаваемое током поле должно быть равно разности между критическим и приложенным полями.
