Июнь 18th, 2013
В данном случае величина наклона равна 4,4 и 7,5 для ниобиевых образцов и 3 для Nb3Sn. В общем случае в зависимости от качества поверхности w + 2 + е для ниобия принимает значения от 3 до 7,5; для Nb3Sn этот диапазон еще не установлен.В области объемных потерь измеренные величины находятся в хорошем согласии с уравнением (7) и быстро возрастают с увеличением поля. Полученное путем экстраполяции значение поля, разделяющего две области потерь, примерно совпадает сHci + ДЯ. Отклонение экспериментальных точек от прямой происходит, однако, в несколько меньших полях Яр, при которых и начинается местное проникновение поля в объем сверхпроводника. Теоретически предсказанные зависимости, а именно увеличение потерь при уменьшении w и ЯсЬ подтверждаются в области поверхностных потерь на ниобии. Сопоставление экспериментальных и теоретических результатов [уравнение (7)] позволяет определить величину критической плотности тока с- Найденная таким способом критическая плотность тока для Nb3Sn на порядок меньше, чем измеренная в коротких образцах (2,5-106 Асм2). По этой причине на рис. 30 нанесена также кривая потерь, рассчитанная по уравнению (7) с критической плотностью тока для коротких образцов. Большая величина экспериментальных потерь обусловлена, очевидно, магнитными не-стабильностями (скачками потока). Стабилизируя сверхпроводник нормальным металлом с хорошей проводимостью, можно, по всей видимости, получить лучшее соответствие экспериментальных и расчетных кривых.Как видно из рис. 30, для ниобия при 4,2 К и амплитуде поля 0,1 Т потери равны 2- Ю-7 Втсм2. В Nb3Sn они более чем на два порядка выше.
