Июнь 17th, 2013
где fi и 2— площади входа в проточную часть рабочего колеса и выхода из нее; pi и р2 — давления рабочего тела перед и за рабочим колесом соответственно. В проекциях на основные направления выражение (7.13) принимает вид: для двигателяУравнение состояния для массы газа 1 кг имеет видгде \i — молярная масса газа, кгкмоль, и может быть использовано для большинства газов до давления 5—10 МПа. Для точных расчетов и в более широком интервале давлений, а для водяного лара и других паров во всем интервале изменения параметров следует пользоваться таблицами и диаграммами состояния.Уравнение сохранения энергии определяет количество работы, подводимой (отводимой) к 1 кг рабочего тела при его расширении (сжатии):где i—удельная энтальпия. Удельная работа и теплота q считаются положительными, когда подводятся к рабочему телу. Для большинства турбомашин, кроме компрессоров с внутренним отводом теплоты и специальных случаев принудительною охлаждения лопаток газовых турбин, теплообменом с внешней средой можно пренебречь, т. е. q=Q и dq=0.Тогда для турбинной ступени работа, полученная на рабочем колесе,В неподвижных каналах-соплах рабочее тело технической работы не совершает, т. е. дв = 0. Тогда из (7.14) получаем;0+Co22 = Zi+<;i22, (7Л8)илиi+c22=const. (7.19)Таким образом, уравнения сохранения энергии для осевой ступени для среды в соплах при абсолютном движении (7.19) и для среды в рабочих каналах при относительном движении (7.17) по форме полностью совпадают.В общем случае процесс расширения в ступени происходит по политропеpun = const.Частный случай уравнения процесса — изоэнтропический процессpu*=const.Показатель изоэнтропы k зависит только от вида рабочего тела: для воздуха =1,41; для С02 =1,21; для Н2 =1,38; для перегретого водяного пара =1,3; для сухого насыщенного пара = 1,135; для гелия ?
