Июнь 17th, 2013
незначительной потребностью в охлаждающей воде и отсутствием специальной водоподготовки;легкостью запуска турбоустановки при любой температуре и быстротой принятия нагрузки.Термодинамические циклы ЯГТУ замкнутого цикла и соответствующие тепловые схемы представлены на рис. 3.17. В простом цикле ЯГТУ (цикле Брайтона) (рис. 3.17,а) рабочее тело сжимается в компрессоре (линия 3—4), затем нагревается в ядерном реакторе (линия 4—1). После расширения в турбине (линия 1—2) рабочее тело отдает теплоту окружающей среде в холодильнике (линия 2—3). Подвод и отвод теплоты осуществляются по изобарам. Термический КПД идеального цикла Брайтона можно представить в видегде lT=AiT=cp(T\—Т2)—удельный перепад энтальпии в турбине; Ik=[Aik=cv(Ta—Тз) —удельный перепад энтальпии в компрессоре; qnoAB=cp(T\—7Y)—удельная теплота, подведенная в цикле.Введем параметры: т=7У7\— температурный коэффициент цикла; я=р4р3—степень повышения давления (степень сжатия). Тогда, учитывая, что процессы сжатия и расширения протекают по изоэнтропам, выражение (3.78) можно привести к видугде m=(k—l)k\ k — показатель изоэнтропы.Особенность газотурбинных циклов — относительно боль-шая работа сжатия, производимая компрессором, к. Поэтомудля характеристики энергетической эффективности газотурбинных циклов и установок вводится еще один показатель — коэффициент полезной работы:Представляя <р через параметры т и я, получаемОбъясним физический смысл величин, определяющих эффективность циклов: r\t характеризует использование теплоты, подводимой в цикле; т]*макс соответствует наименьшим удельным затратам теплоты в цикле, а следовательно, при одной и той же номинальной мощности установки потребуются реактор меньшей мощности и меньшие размеры теплообменников; <р характеризует использование работы, получаемой в цикле; фмаКс соответствует наибольшей удельной полезной работе, а следовательно, минимуму удельного расхода газа и меньшим размерам турбины и компрессора.
